[ Pobierz całość w formacie PDF ]
ZROZUMIEC
REZONANS
MAGNETYCZNY
(... to moze bye proste!)
~
Priyjrzyjmy si
y
najpierw
s
ekwencji
zaleinej ad T
2"
c
hwili be
z
po
s
r
e
dnio pOw
y
-
l
qcze
niu impul
s
u 90
°
.
Po
o
kr
es
lon
y
m
czas
i
e
TE
/
2
,
G
d
y
m
ag
n
etyzac
j
a
p
o
-
prz
ec
zna j
es
t mni
e
j
sza,
wys
l
a
n
y z
o
s
t
a
ni
e
impul
s
1
8
0
°
. Po upl
y
wi
e
kol
e
jn
e
-
g
o
okresu
TE
/
2
(c
z
yliw su
-
mi
e
po czasi
e TE
od chwili
wyl
q
czenia impulsu 90
°
)
o
t
rzy
mam
y sy
gn
a
l - ech
o
s
pino
we.
Int
e
n
syw
no
sc
t
e
-
go ec
h
a
w
yz
n
aczo
n
a
j
e
st n
a
krzy
w
e
j
T
z
pr
zez
c
z
a
s
T
E.
Czas
pomi
y
d
zy
impul
s
em
9
0
°
i
e
ch
e
m
s
pin
o
w
y
m j
es
t
n
azy
wan
y
c
zase
m
e
ch
a
,
w
s
kr
6
ci
e TE
(
z a
ng. Tim
e
t
o E
cho).
Czas TE
moze
by
e
dobrany prz
ez
opera
-
t
o
ra. Jak wid
ac z
krzywych
T
z
,
cz
as T
E
m
a w
pl
y
w na
p
ows
t
a
j
q
c
y syg
n
a
l
,
a
w
i
y
c i
n
a os
t
a
tec
z
n
y o
b
raz
.
Ry
s.3
7.
K
r
z
ywe
T
~
dwoch tkan
e
k
0
r
6z
n
y
ch
cz
a-
s
3
c
h
r
e
l
a
k
s
acj
i
: tk
a
n
ka A
m
a k
r
6
t
s
z
y
T
2
ni
i
:
tka
nk
a
B
,
a
w
i
~c
szy
b
c
i
e
j
t
ra
c
i m
a
g
n
e
t
y
z
a-
cj~
po
pr
z
ec
z
n
~
.
Pr
zy
k
r
6
lki
m
TE
(
TE
"
"
,,
,
)
,
r
6i
n
i
ca
w
in
te
n
syw
n
osc
i
syg
na
l
u
wy
r
a
z
a
s
i
C;
sla
b
i
ej ni
,
p
o
dlu
Zszy
m T
E
(
TE
,.""
)
.
J
a
k to b
y
l
o?
P
o
pi
e
r
wsze
wys
l
a
li
s
m
y
impul
s 9
0
°
po
-
wo
duj
q
cym
ag
n
e
t
yz
acjy po
-
p
rze
c
z
nq
.
Be
z
p
os
r
e
dnio po
impul
s
ie 90
0
wy
s
t
y
puje
ma-
k
s
imum magn
e
t
yza
cji p
o
-
pr
ze
c
z
n
e
j.
A
l
e z
a
nik
a
on
a
w zw
i
qz
ku
z efek
t
e
m r
e-
l
a
k
sa
cji pop
rzecz
n
e
j. Pr
ze
-
bi
eg
t
eg
o
za
ni
k
u pr
ze
d-
s
t
a
wi
a
kr
zy
w
a
T
z
.
Na
R
ys. 3
7 m
a
m
y krzyw
e
T
z
dl
a
dw6ch r
6z
ny
c
h tkanek
:
tk
a
nki A
0
kr
6
tkim
T
z
(np.
m6zg
) i tkanki
B
0
dlu
-
g
im
T
z
(np
.
w
o
d
a
lub plyn
m
6zgo
wo-rd
ze
ni
o
w
y
)
.
Obi
e
krzywe
z
a
c
zy
n
a
j
q s
i
yw
pun-
k
cie
,
,
0
"
,
odp
owia
d
a
j
q
c
y
m
1m kr
o
t
s
z
y czas TE
,
ty
m
silni
e
j
szy
j
es
t
syg
n
al o
dbi
e
-
ra
n
y z
t
ka
n
k
i
.
B
y o
tr
zy
m
ae
na
j
l
e
p
szy
,
s
iln
y
s
yg
n
a
l
,
ce
l
owe
m
o
g
l
o
b
y s
i
y
wy
d
a
-
wac
u
iyc
i
e krotk
i
eg
o TE
,
p
o
ni
ew
a
i
int
e
n
syw
n
o
s
e
syg
n
al
u
obn
i
i
a
s
i
y
pr
z
y
wy
d
l
u
ieni
u
TE. Jed
n
a
k
p
rzy kro
t
k
im
TE
p
o
j
aw
i
a
s
i
y
p
ew
i
e
n pr
o
bl
e
m
(
R
ys
.
3
7
)
.
W tym
pr
zy
kl
a
dzi
e
obi
e
kr
zywe T
2
zaczy
najq
s
i
y w
t
ym sa
m
y
m punkcie.
Gd
y czas TE
j
es
t krotki
,
r
oi
ni
ca
w int
e
n
sy
wno
s
ci
syg
n
a
lu p
o
mi
y
d
zy
tkan
-
k
a
mi
A
i B j
es
t b
a
rdzo
m
a
l
a,
trudn
o
j
e
od sieb
i
e
odr
oi
n
ie.
T
a
k wi
y
c przy
krotkim
TE
r
ai
n ice w
T
2
nie w
p
lywa
j
q
istot-
ni
e
n
a
k
o
nt
ras
t mi
y
d
zy
tk
an
k
a
mi
.
P
o
ni
ewai
obie
k
r
z
ywe
"
r
o
z
c
h
o
d
zq s
i
y",
p
rzy
dlu
iszy
m T
E
roinice
mi
y
d
z
y k
r
zywy
mi
T
2
,
c
z
yli
r
o
i
ni
c
e
w in
t
ensy
wno
s
ci
s
yg
n
a
lu
Sq w
i
y
k
sze,
za-
tern kontras
t
s
t
a
j
e siy
wyr
a
z
ni
e
j
szy.
Czy w
i
yc
c
e
l
o
w
e
j
es
t wy
dlu
ie
ni
e
T
E?
P
o
w
s
t
a
l
y
o
b
raz
po-
w
ini
e
n
b
ye
b
a
rd
z
o rnoc
n
o
za
l
ei
n
y o
d T
2
•
A
l
e
(
za
-
w
sze
je
s
t
j
a
k
i
es
"
a
l
e"
)
jeie
li
pocz
e
k
a
r
n
y dl
u
ie
j
,
c
al
kow
i
ta
in
te
n
syw
n
o
s
e
syg
n
a
lu b
y
d
z
i
e
m
a
l
a
l
a
.
St
os
un
e
k syg
n
a
lu do
sz
umu
(za
kl
o
c
ef
J
.
)
obnii
y
s
i
y
d
o
t
ego s
topnia, i
e
ob
ra
z
s
t
a
ni
e s
i
y
nieczy
-
t
e
lny. P
ro
bl
e
m
s
tosunku
sy
g
n
al
u d
o sz
umu ilustru
-
j
e
n
as
t
y
puj
q
c
y pr
z
yklad:
odbi
e
r
a
j
qc
l
ok
a
ln
q
st
a
cjy
radi
owq s
l
yszysz
dobr
y
syg
n
al
,
czy
li
g
l
os
n
q
mu-
zy
k
y
i t
y
l
ko
ni
ew
i
e
le
s
t
a
ty
cz
n
ego sz
umu. Gdy
wy
j
ez
d
zasz
p
o
z
a
miasto
,
i
nten
syw
n
ose syg
nalu ra-
di
owego sla
bni
e
,
b
y
d
z
ie
sz
s
l
ysza
l
wiyce
j
sz
um
ow,
a
j
a
d
qc
d
a
l
e
j m
ozesz
n
a
wet
nie roz
r
oin
i
ae
mu
zy
ki od
s
z
umu
. To sar
n
o
d
o
t
y
c
zy
sygnal
u
M
R
: w sys
t
e
mi
e Sq
zawsze za
k
loca
j
qce sz
um
y
,
a
l
e g
d
y
s
yg
n
a
l j
es
t
s
iln
y
,
n
ie
od
g
r
y
waj
q
o
n
e za
dn
e
j roli
.
J
e
dn
a
k
irn
s
l
a
b
szy sy
gnal
,
t
ym
tru
d
ni
e
j
o
dr
oi
nie
g
o
o
d
sz
umu
o
t
ocze
ni
a.
Powt6rzmy pewne
wiadomosci
o
pr
z
y bardzo dlugich T
E
za
l
ei
nos
e
od T
2
p
ow
inn
a
s
iy
j
e
s
z
c
z
e uw
y
d
a
tni
e,
a
l
e
int
e
n
sy
wno
se
t
ak
i
e
g
o
syg
n
a
lu b
y
dzie t
ak
m
ala
,
z
e w
n
a
jl
e
p
szy
m r
az
i
e ty
lk
o
ni
e
z
n
acz
ni
e
b
y
d
z
i
e
r
oz
nil
a
s
i
y
o
d
sz
umu tl
a
.
D
ow
i
e
d
z
i
e
li
s
m
y s
i
y,
ie:
o
se
k
we
ncj
a ec
h
a
s
pi
no
-
wego s
klada
s
i
y z
i
mp
ul-
sow 90
°
i 1
8
0
°
;
o
p
o
impul
s
i
e 90
°
p
ro
t
o-
n
y
t
racq zg
odn
ose fazy z
p
owo
du
w
e
w
n
y
tr
z
n
e
j i
zew-
n
y
t
rz
n
e
j ni
e
j
e
dn
o
r
o
dn
o
s
ci
p
o
l
a
m
ag
n
e
t
y
c
z
n
ego;
o
impul
s
1
8
0
°
p
o
n
ow
ni
e
sy
nchr
o
ni
z
uje ru
c
h p
ro
-
t
onow
(
cza
s
a
mi
za
mi
ast
0
p
r
o
ton
a
ch
,
mowim
y
0
ic
h
s
pinach) czego wyniki
e
m
j
es
t silnie
j
szy sygnal-
e
ch
o
sp
inowe;
o
impu
l
s 180
° s
lu
iy
d
o
"
n
e
utr
a
li
z
acji
"
ni
e
j
e
dn
o
-
ro
dn
osc
i
z
e
w
n
y
tr
z
n
ego
po
l
a
m
ag
n
e
t
y
c
z
n
ego,
o
syg
n
a
l
z
mni
e
j
sza s
i
y o
d
ec
h
a
d
o ec
ha pr
zy w
i
e
l
o-
k
r
o
tn
yc
h po
w
t
o
r
ze
n
iach
im
-
pul
sow
1
8
0
°,
c
o wy
ni
ka z
wew
n
y
tr
z
n
yc
h e
fe
kt
ow T
2
;
o
pr
zy
dobor
ze roznyc
h
cza
s
ow
T
E (
r
oznyc
h
cza
s
6w
po impul
s
i
e 90
°
)
syg
n
a
l
y
mo
gq
b
ye w
r
oi
-
n
y
m
s
topniu
za
l
ezne o
d
T
2
-
pr
zy
bard
zo
k
ro
tkim
T
E
ni
e
m
a
dose c
zas
u n
a
uj
a
wnienie s
i
y ef
e
kt
o
w T
2
;
o
przy dlug
i
ch T
E
ro
i
n
i
c
a
int
e
nsywnosci
s
ygn
a
lu
ro
zn
y
ch tkanek b
y
d
z
i
e
co
r
az
b
a
rd
z
iej zal
ez
n
a od
ic
h T
2
,
c
z
a
s
ow r
e
l
a
k
sac
j
i
popr
ze
c
z
nej
;
J
a
ki
e cz
a
sy
TR i T
E
u
z
n
a
j
e
m
y z
a
"
kr
o
tki
e
"
lub
"
dlu
g
ie
"
?
Kr
o
tki TR
(
Tim
e
t
o
R
e
-
p
ea
t
)
t
o cz
a
s z
bli
zo
n
y
d
o
n
a
j
k
r
o
t
szeg
o
T
,
jak
im
j
es
t
d
m
y z
aint
e
r
eso
w
a
n
i
(
P
a
mi
y
taj
:
T
j
to
sta
l
a cza
-
so
w
a, a
nie c
z
as p
o
t
rze
b
n
y
tka
n
ce
do odzysk
a
ni
a
m
ag
-
n
e
ty
za
cji podlu
z
n
e
j!). Dlu-
g
i TR j
e
st ok
o
lo tr
z
yk
ro
t-
ni
e
dlu
zsz
y
o
d kr
o
tki
ego
T
R
.
Dl
a
o
g
o
l
n
e
j
o
ri
e
nt
ac
ji
- pr
ak
t
yc
zni
e
TR d
o 5
00
m
s
u
waia
n
y
j
es
t
za
kr
o
tki
,
a
TR po
wyze
j 1
5
00 m
s
-
za
dlu
g
i
.
Kr
o
tki T
E
t
o
cz
a
s
moi
li
w
i
e
n
a
jkr
o
t
s
zy
,
dlu
g
i
T
E
j
es
t okol
o
tr
zyk
r
o
tni
e
d
lu
zszy
. W pr
a
k
tyce TE
p
o
ni
ze
j
3
0 m
s
u
waza
n
y
j
es
t
za k
r
o
tki
, a
po
wyie
j
80
m
s
-
za
dlu
g
i
.
Powrocmy
4
q
$ek,
."
wel)cjiimpul$ow
eqna
spl
n
owego
Z roznych powodow taka
sekwencja impulsow jest
dwukrotnie lub wiycej ra-
zy powtarzana
.
Czas pow-
torzenia sekwencji impul-
sow to TR (Time to Re-
peat)
,
otrzymujemy wiyc
n
a
stypujqcy schemat:
1.
(Impuls
90
°
-
czas TE/2
-
impul
s
1
80
°
-
czas
TE/2-
z
api
s s
ygn
a
tu po czasie TE)
Po czasie TR (czasie od
poczqtku jednego impulsu
90°
do nastypnego impulsu
90°)
ma miejsce kolejny
cykl impulsow i pomiar
sygnalu:
2. (impuls
90° -
czas
TE/2
- impuls
180°-
czas
TE/2-
zapis sygnalu po czasie TE).
Mozna jq zilustrowae sche-
matycznie jak na Rys. 38:
Impuls
90
°
-
czas oczeki-
wania
TE
/
2 -
impuls
180
°
-
czas
o
czekiw
a
ni
a
T
E/
2
- r
e
jestr
a
cj
a
sygn
a
tu
.
Aby ustalie
,
j
a
k silny syg-
nal otrzymamy z danej
tkanki przy okreslonych
parametrach sekwencji
echa spinowego naleiy po
prostu odpowiednio do-
brae krzywe T
1
i T
z
'
jak to
przedstawia Rys. 39. Ktory
z parametrow okresla
wartose magnetyz
a
cji pod-
luznej? Tym parametrem
byl TR. Aby stwierdzie,
przy jakiej wartosci mag-
netyzacji podtuznej jej
wektor zostanie pochylo-
ny
0
90°
(t
z
n. by ustalie
wartose magnetyzacji pop-
rzecznej w momencie po-
czqtkowym)
,
wystarczy od-
czytae intensywnose mag-
netyzacji podluznej po
czasie TR. Magnety-
zacja podluzna w tym
punkcie, "pochylona" do
plaszczyzny prostopadlej,
jest poczqtkowym punk-
tern zaniku magnetyzacji
poprzecznej.
Dlatego w tym wlasnie
punkcie dolqczamy
krzywq
T
Z
'
Wielkose sygnalu otrzy-
manego w sekwencji echa
spinowego zaleiy rowniez
od TE, tzn. od czasu
oczekiwania pO nadaniu
impulsu
90°.
Ty wartose
intensywnosci sygnalu od-
czytamy wiyc po czasie TE
na krzywej T
z
Rys
.
39.
O
k
reslenie in
t
ensywnosci s
y
gn
al
u z dan
c
j
tk
anki moiliwc j
e
st
w
s
ekw
e
ncj
i
ceha
s
pi-
now
eg
o poprz
e
z
zc
staw
ie
n
ie k
r
z
ywych T
j
i
T
2
rej
tkanki.
Ma
g
net
y
zacja podluina po
czasi
e
TR
j
e
st
rown
a
m
a
gn
e
tyzacji
popr
z
e
cz
nej
,
(w
e
kt
or
"pochylony" 90°
)
.
T
a magnety
z
acja popr
z
e
cz
na natychmiast za-
c
z
yn
a z
anikac
w
tempie okr
e
slonym prz
e
z
cza
s
rel
a
k
sac
ji popr
z
ec
z
nej, czyli prz
e
z
k
r
z
y
w,!-
T
2
•
Tntensywnos
c
sygnatu
tk
anki po
cza
s
ie
TE
mo
i
n
a
wiy
c
wyzna
c
zyc n
a
krzywc
j
T
2
p
o c
z
a
si
e
TE (liczon
y
m po uplywie TR!)
.
R
ys
.
38
.
Sc
h
c
ma
t
y
cz
n
a
il
u
s
tr
a
c
ja se
kwe
nc
ji impul
s6
w
ce
l
la s
p
in
o
w
c
go.
Jaki obraz otrzymamy,
wyb
i
erajq.c dlugi TR
i
kr6tki 'FE?
Roznice w wartosciach T]
tkanek badanych nie ma-
jet wtedy wplywu na sygnal,
poniewaz uplywa dose
czasu, aby doszlo do cal-
kowitej relaksacji nawet w
tkankach
0
dlugim T].
W sekwencji echa spino-
wego zaczynamy od impul-
su 90°, ktory "pochyla"
wektor magnetyzacji pod-
luznej (nie ma znaczenia
wystypowanie w miydzycza-
sie innych impulsow, np.
180°). Przy wyborze dlugie-
go TR, roznice w T] nie od-
grywajet istotnej roli
.
Do-
bierajetc krotki TE nie po
z
-
walamy rowni
e
z,
a
by r
o
z
-
nic
e
int
e
n
s
ywn
o
s
c
i
s
y
g
n
a
lu
wynik
a
j
c
1
ce
z
r
a
z
ni
c
w
T
z
m
og
ly
s
i
y
uj
a
wni
e.
O
tr
z
y
-
m
a
n
y
s
y
g
n
a
l ni
c za
l
cz
y
a
ni
o
d
T
1
a
ni
o
d
T
2
,
a
lylk
o
o
d
g
c
;
s
l
o
sc
i
p
r
o
t
o
n
a
w lub
s
pin
a
w
.
W
upr
oszc
ze
niu:
im
w
i
y
'
'
j
p
r
o
l
o
n
6
w
,
l
y
m
s
ilni
'
j
S
L
y
s
y
n
e
d.
(Ry
s
.
4
0
.
).
Rys.40.
Zestawienie kr
z
yw
y
ch T
j
i
T
2
po
z
wala
okr
c
Slic intensywnosc sygnalu
r6inych
tka
-
nek przy sekwencjach impuls6w
z
u
i
yciem
TR
i
TE, jak prz
e
dstawiono
r
A
W
gd)
7
u
Z
yjemy
'
dlu
gl
e
-
Rys.41.
Po dlugim TR
i
dlugirn T
E
uplywa dose cza-
su, aby r6znice
w
T
2
siy ujawnity
,
dl
a
tego
obra
z
jest zaleiny od T
r
i
wyja
s
niono
Odpowiedi przedstawia
Rys. 40, na ktorym wi-
doczne Set krzywe T
]
i T
z
dla dwoch roznych tkanek.
Przypomnij sobie nasze
doswiadczenie ze str. 46,
w ktorym wyslalismy
impuls 90°, a nastypnie
drugi impuls 90° po czasie
TR. Impuls 90° "pochy-
IiI" wektor magnetyzacji
podluznej na plaszczyzny
prostopadlet; powstal
wiyc wektor magnetyzacji
poprzecznej. 1m wiyksza
magnetyzacja podluzna
,
tym silniejsza poc
zet
tkow
a
magnetyzacja popr
z
ec
z
n
a
zaraz po impul
s
i
e
9
0
°.
Stwierdzilismy w
cz
es
ni
e
j
,
ze przy dlugim TR m
a
g
n
c
-
tyzacja podluzn
a
w
sz
y
s
tki
c
h
tkanek calkowici
e
ul
e
g
ni
c
odtworzeniu.
na Ry
s
. 39.
A j
e
i
:
eli wybicrz
e
my dlugi TR, jak pow
y
i
e
j
?
Przy dlugim TR
rainiec
w TI
'
w
magn
e
tyza
-
cji podtu
i
n
e
j ni
e s,
~ jui tak
z
nac
z
qc
e,
ponic-
wa
i
ws
z
y
s
tki
e
lkanki
od
z
y
s
kujq
s
woj,! ma
g
-
n
e
ty
z
a
c
jy podlu
i
nq. Przy bard
z
o
k
r6tkim T
E
ro
i
nica w int
e
n
s
yw
n
o
s
ci sygn
a
fu
z
wiqzana
ro
i
:nicami
w
TE nie
z
dq
z
y
s
it( ujawnie.
Pow
s
taly obra
z
ni
e
je
s
t zal
e
zny ani od
T
I'
ani
od T
2
,
leez gf6wnie okreslony prz
ez
g\
ts
to
s
c
protonow,! tkan
e
k (dlatego idealny TE po
-
winien bye zerow
y
).
Przy dlugim TR nie ma
znaczetcych raznic w Tl'
ale przy dlugim TE uwy-
datniajet siy raznice za-
lezne od T
z
(Rys. 41). Tak
wiyc powstaly obraz jest
zalezny od T
z.
I
go TR i dlugiego TE?
[ Pobierz całość w formacie PDF ]